فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع

توجه : به همراه فایل word این محصول فایل پاورپوینت (PowerPoint) و اسلاید های آن به صورت هدیه ارائه خواهد شد

 فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع دارای ۷۳ صفحه می باشد و دارای تنظیمات در microsoft word می باشد و آماده پرینت یا چاپ است

فایل ورد فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع  کاملا فرمت بندی و تنظیم شده در استاندارد دانشگاه  و مراکز دولتی می باشد.

این پروژه توسط مرکز فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع۲ ارائه میگردد

توجه : در صورت  مشاهده  بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل ورد می باشد و در فایل اصلی فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد

---

بخشی از متن فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع :

فایل ورد کامل تحلیل علمی دی‌الکتریک و کاربردهای آن با بررسی اصول فیزیکی، فناوری‌های نوین و نقش در صنایع

« بسمه تعالی »

مقدمه

فصل اول :

( ۱ ـ ۱ ) تعریف دی الکتریک

( ۱ ـ ۲ ) الکترو استاتیک

فصل دوم :

( ۲ ـ ۱ ) پلاریزاسیون دی الکترویکها

( ۲ ـ ۲ ) قابلیت پلاریزاسیون اتمی

( ۲ ـ ۳ ) جامدات یونی

( ۲ ـ ۴ ) قابلیت قطبی شدن وابسته به فرکانس

( ۲ ـ ۵ ) ثابتهای اپتیکی فلزات

فصل سوم :

( ۳ ـ ۱ ) گذردهی فضای آزاد

( ۳ ـ ۲ ) گذردهی مختلط

( ۳ ـ ۳ ) اندازه گیری گذردهی

( ۱ ـ ۳ ـ ۳ ) گذردهی نسبی de

( ۲ ـ ۳ ـ ۳ ) اندازه گیری با استفاده از پل

( ۳ ـ ۳ ـ ۳ ) سلولهای اندازه گیری

( ۴ ـ ۳ ـ ۳ ) روشهای مدار تشدید

( ۵ ـ ۳ ـ ۳ ) اندازه گیریهای خط انتقال

( ۶ ـ ۳ ـ ۳ ـ ) اندازه گیریهای میکرو موج

فصل چهارم :

( ۴ ـ ۱ ) قطبش پذیری

( ۱ ـ ۴ ـ ۱ ) قطبش پذیری نوری

( ۲ ـ ۴ ـ ۱ ) قطبش پذیری مولکولی

( ۳ ـ ۴ ـ ۱ ) قطبش پذیری بین لایه ای

( ۴ ـ ۲ ) دسته بندی دی الکتریکها

( ۴ ـ ۳ ) مشکلات نظریه دی الکتریکها

فصل پنجم :

( ۵ ـ ۱ ) شکست دی الکتریکی

( ۵ ـ ۲ ) الکترونها در عایقها

( ۵ ـ ۳ ) سازو کار شکست

( ۵ ـ ۴ ) انواع سازو کارهای اساسی شکست در جامدات دی الکتریک

( ۱ ـ ۵ ـ ۴ ) شکست ذاتی

( ۲ ـ ۵ ـ ۴ ) شکست حرارتی

(۳ ـ ۵ ـ ۴ ) شکست تخلیه ای

( ۵ ـ ۵ ) شکست در مایعهای دی الکتریک

( ۵ ـ ۶ ) قدرت دی الکترویکی

( ۱ ـ ۵ ـ ۶ ) عوامل مؤثر بر قدرت دی الکتریکی برای بلور خالص

فصل ششم :

( ۶ ـ ۱ ) پیرو الکتریسیته

( ۶ ـ ۲ ) پیزو الکتریسیته

( ۶ ـ ۳ ) فرو الکتریکها

( ۱ ـ ۶ ـ ۳ ) طبقه بندی فرو الکتریکها

مقدمه

از زمانیکه آزمایشهای ابتدایی روی الکتریسیته ساکن جهت منزوی کردن بار الکتریکی ساکن توسط مواد دی الکتریکی که بار را به خارج هدایت نمی کنند ، صورت گرفته ، لزوم مطالعه مواد دی الکتریکی با توجه به نیاز عملی به عایقها احساس گردید . کهربا ، موم ، شیشه از جمله اولین مواد عایقی بودند که کاربرد عملی داشتند . با ظهور جریان الکتریکی خواص این مواد باید بیشتر ، مطالعه می شد تا برای مقاصد کاربردی مورد استفاده واقع شده و عکس العمل آنها نسبت به اعمال یک میدان ، معین و
مشخص گردد . خواص عایقی در ماده را می توان به قدرت دی الکتریکی تعریف
کرد .

از همان آغاز شناخت الکترو استاتیک توانایی مواد دی الکتریک در افزایش ذخیره‌ باریک خازن شناخته شده بود . کاربرهای جریان الکتریکی فرکانس بالا در ارتباط با رادیو ، تقاضاها را برای خازنهای ظرفیت بالا ، قدرت شکست بالا و ابعاد کوچک افزایش داد . برای رسیدن به این خواسته ها مواد در الکتریک زیادی آزمایش بر حسب قدرت دی الکتریک و گذردهی با توجه به کاربردشان در این حوزه رده بندی شدند و تقاضا برای مواد بهتر افزایش یافت . در موفقیت آمیز بودن هر نوع جستجو برای مواد جدید یا بهبود آنها در حوزه بخصوصی ، اطلاع از سازوگار اساسی که در ارتباط با ویژگیهای به خصوص آنهاست ، شرط اساسی است . این کار نظریه دی الکتریک است که با محاسبه رفتارها کروسکوپی بر حسب ساختمان مولکولی و اتمی ، ما را به این آگاهیها می رساند .

یک نظریه کامل، که رفتار دی الکتریکی هر نوع ماده ای را در بر داشته باشد کار بینهایت دشوار است و احتمالاً هر گز امکان پذیر نیست . با وجود این « مدلهای » نظریه دی الکتریکهای کاربردی بر حسب فرضیات ساده شده مجهزی بنا شده اند . با بکار بردن این مدلهای نظری ، خواص معینی که با تغییرات پارامتریهایی که با آزمایش می توانند بررسی شوند ، پیش بینی می شود . میزان ساختمان اتمی یا مولکولی ماده بنا شده است ، موفق باشند می تواند دانش لازم را جهت جستجو در محیطهای الکتریکی مختلف مورد استفاده قرار گیرد . افزون بر این ممکن است خواصی که تاکنون توسط آزمایش مشاهده نشده اند پیش بینی شوند . بعنوان مثال در قرن نوزدهم ، نظریه های رفتار دی الکتریک ، امکان قطبش خود به خودی یا « فرو الکتریسیته » را پیش بینی کردند .

در صورتکیه تا سال ۱۹۳۵ اولین ماده فرو الکتریک کشف نشده بود .

بطور خلاصه برای درک کامل رفتار دی الکتریک به دانسته های نظری قبلی در جهت شروع بحث کاربرد عملی ، درک توسعه های جدید و محاسبه خواص غیر عادی ماده مورد نیاز است جهت فراهم کردن مبنای لازم برای بررسی مدلهای نظری ، به واکنش نظریه الکترو ا ستاتیکی و آگاهی از اندازه گیری و پارامترهای ماکروسکوپی نیازمندیم . در ابتدا نظریه الکترو استاتیک را مورد بررسی قرار می دهیم .

سپس پلاریزاسیون در دی الکتریکها و قابلیت پلاریزاسیون و جامدات دی الکتریک یونی را بررسی می کنیم . بعد از آن به بررسی گذردهی و انواع آن پرداخته و سپس انواع قطبش پذیری شکست در مایعات دی الکتریک پرداخته و در آخر حالتهای خاصی را که به برای دی الکتریکها رخ می دهد بررسی می کنیم .

فصل دوم :

( ۲ ـ ۱ ) پلاریزاسیون ( قطبی شدن ) دی الکترویکها :

خواص جامدی الکتریک ناشی از پلاریزاسیون ایجاد شده بوسیله میدان الکتریکی است وقتیکه قوانین الکترو استاتیک برای ماده در حالت چگال بکار برده می شود باید به میدان الکتریکی و پتانسیل الکتریکی یک تابع اضافه شود ، جامد مجموعه بزرگی از یونها و الکتروهای والانس است و با هادیها را بر اساس یک جریان تقریباً آزاد بار الکتریکی و دی الکتریکها را بر اساس ظرفیت ناچیزی از الکترونهای آزاد تشخیص

می دهیم . در هادیها در اثر اعمال یک میدان بارهای آزاد دوباره توزیع می شوند تا میدان درونی حذف گردد ، از این رو بار خالص درن یک هادی تحت شرایط استاتیک صفر است .

حال می خواهیم تأثیر یک میدان ماکروسکوپیک خارجی را روی مولکولهای یک جسم دی الکترویک بررسی کنیم .

با توجه به این که ماده مورد نظر قطبی یا غیر باشد دو نوع رفتار وجود دارد .

در یک ماده قطبی الکترونها نسبت به بارهای مثبت هستند طوری توزیع شده اند که هر مولکول دارای عمان دو قطبی دائمی نیست .

در یک ماده دی الکتریک قطبی ، هر مولکول دارای یک میان دو قطبی دائمی p است که از نحوه توزیع داخل بارهایش ناشی می شود و در صورت نبودن یک میدان الکتریکی خارجی امتداد همان مولکولهای مختلف بصورت کاتوره ای بوده و جسم بطور کلی میان دو قطبی ندارد ، در صورت حضور یک میدان الکتریکی بر دو
قطبی های مولکولی گشتاوی اثر می کند که می خواهد آن را به موازات میدان قرار دهد . در واقع همسویی کل به دلیل آثار بی نظمی ناشی اغتشاش گره هایی حاصل نمی شود و یک همسویی متوسط در راستای میدان بوجود می آید ، پس برای یک ماده دی الکتریک قطبی پلاریزاسیون P برابر است با :

(۲ ـ ۱ )

همچنین می توانیم پلاریزاسیون را بصورت زیر بیان کرد :

وقتی یک میدان الکتریکی به یک دی الکتریک اعمال می شود هر هسته با بار مایل است در جهت میدان جابجا شود و ابر الکترونهای مقید در خلاف جهت میدان جابجا می شوند که این موضوع در شکل ( ۲ ـ ۱ ) نشان داده شده است . جابجایی نسبی با بردار مکانی که مرکز امر منفی را به هسته وصل می کند ، تعیین می شود بطوریکه نیرویی وارد بر هسته از طرف میدان بار نیروی وارد بر هسته از طرف ابر الکترونی به تعادل برسند . در نتیجه یک ممان دو قطبی در هر اتم تولید
می شود . یک مجموعه ای از میانهای دو قطبی القاء شده ، روی دو سطح دی الکتریکی بصورت آیه های منفی و مثبت بارها گسترش می یابند بطوریکه بردار نرمال لایه های در جهت میدان E است

معادله ( ۲ ـ ۸۰ ) ، به صورت مجموع روی توزیع بسیاری از رساناهای الکترونکی مربوط به انتقالهای اتمی ، نوشته می شود . هنگامیکه انرژی الکترو مغناطیسی اختلاف انرژی دورتر از الکترون را برابر می کند ، الکترون به موقعیت بالاتر منتفل
می گردد . درصورت عدم وجود نوسان ، الکترون با انتشار فوتون در طول موجها ماوراء بنفش یا کوتاهتر ، به موقعیت اولیه بر می گردد .

بنابراین بدیهی است که نمایش طرح وار آن که درشکل ( ۲ ـ ۶ ) ارائه می شود ،
تنها نمایانگ ناحیه فرکانسی است که در آن قابلیت پلاریزاسیون نونی مشخص
است .

مکانیک کوانتمی ، مدل توصیف قابلیت پلاریزاسیون یونی دورنتس را اثبات می کند که در آن الکترونها با نیروهای نیمه الاستیکی به محلهای ثابت متصل می شوند . مدل کلاسیک دورنتس ، روش ساده ای را برای ثابتهای اپتیکی دی الکترویکهای پر اتلاف ، فراهم می کند . که مستعدترین دی الکتریکها برای تخمین آزمایشی ساده می باشند . معادله حرکت برای یک الکترون پیوند در یک میدان هارمونیک ، که دارای نیروی برگرداننده به حالت اول و نشان دهنده کاهش مقدار جنبش الکترون در نتیجه نوسانات می باشد ، به شکل زیر در می آید :

( ۲ ـ ۸۲ )

که به ترتیب نیرو و ثابتهای نوسان می باشند . معادله ( ۲ ـ ۸۲ ) حرکت هارمونیک نوسانی در اثر نیرو را توضیح می دهد که با جایگذاری در آن معادله داریم :

( ۲ ـ ۸۳ )

این جواب به نوسان در حالت ثابت و یکنواخت الکترونها در فرکانس میدان هارمونیک مربوط است .

اگر W تعداد الکتروها ی واحد حجم باشد ، و هر یک از آنها به اندازه مسافت از موقعیت تعادل خود حرکت نماید ، متوسط پلاریزاسیون الکترونیکی
می باشد که با جایگزینی معادله ( ۲ ـ ۸۳ ) بدست می آید .