فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری

توجه : این فایل به صورت فایل power point (پاور پوینت) ارائه میگردد

 فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری دارای ۲۰ اسلاید می باشد و دارای تنظیمات کامل در Power Point می باشد و آماده پرینت یا چاپ است

فایل پاور پوینت فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری  کاملا فرمت بندی و تنظیم شده در استاندارد دانشگاه  و مراکز دولتی می باشد.

این پروژه توسط مرکز فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری۲ ارائه میگردد

توجه : در صورت  مشاهده  بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل می باشد و در فایل اصلی فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد

بخشی از متن فایل کامل پژوهش ذره باردار در میدان مغناطیسی؛ بررسی علمی قوانین فیزیکی، حرکت و کاربردهای فناوری :

نوع فایل: پاورپوینت (قابل ویرایش)

قسمتی از متن پاورپوینت :

تعداد اسلاید : ۲۰ صفحه

ذر ‌باردار در میدان مغناطیسی نظری کلاسیک میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی: تبدیلات پیمانه‌ای: برای ذره‌ای با جرم و بار در یک میدان الکترومغناطیسی نوعی، لاگرانژی بصورت زیر است: می‌توان از روی لاگرانژی، تکان کانونی را تعریف کرد: (۱) (۲) (۳) (۴) هامیلتونی برای ذره‌ای در یک میدان الکترومغناطیسی: پس چگونه هامیلتونی می تواند حرکت ناشی از میدان مغناطیسی را برای یک ذره
باعث گردد، هنگامیکه میدان مغناطیسی ظاهراً در رابطه بالاوارد نمی‌شود!! تصویرشرودینگری تصویرهایزنبرگی تصویر ماتریسی (۵) (۶) نظری کؤانتومی شکل کلی هامیلتونی: عملگر سرعت: عملگر نیرو: (۷) (۸) (۹) نمایش مختصه‌ای هامیلتونی: اغلب انتخاب می کنیم: شکل عمومی هامیلتونی در نمایش مختصه‌ای: چگالی جریان احتمال معادله پیوستگی: (۱۰) (۱۱) (۱۲) (۱۳) تبدیل پیمانه ای دربررسی کوانتومی میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی تحت تبدیلات (۲) برای پتانسیل ها تغییر نمی‌کنند.
… ولی هامیلتونی تحت این تبدیلات ناوردا نیست! برای معادله شرودینگر تبدیلات پیمانه ای به صورت زیر است: معادل تبدیل یافته: مقدار چشم‌داشتی سرعت تحت تبدیلات پیمانه‌ای ناورداست . همچنین می‌توان نشان داد اگر چه شکل عملگر سرعت، ، به انتخاب خاص پتانسیل برداری بستگی دارد، طیف ویژه‌مقادیر مؤلف سرعت، پیمانه‌ای- ناورداست. (۱۴) (۱۵) (۱۶) حرکت در یک میدان مغناطیسی ایستای یکنواخت فرض می‌کنیم که پتانسیل برداری ایستاست و پتانسیل‌ نرده‌ای صفر است. ترازهای انرژی با نماد‌نویسی ، نتیجه می گیریم: نوسانگر هماهنگ و و (۱۷) (۱۸) (۱۹) ویژه‌مقادیر : ویژه‌مقادیر انرژی برای یک ذر باردار در میدان مغناطیسی
(۲۳) از روابط بالا نتیجه می گیریم که ایستای یکنواخت به صورت زیر هستند: بسامد سیکلوترونی حرکت کلاسیکی در صفحه ای عمود بر راستای میدان در یک مدار مستدیر جدایی متناظر با ترازهای گسسته انرژی طبق نظریه کلاسیک بور (۲۰) (۲۱) (۲۲) (۲۴) برای بدست آوردن توابع حالت پتانسیل برداری را به صورت زیر انتخاب می کنیم: و معادل ویژه‌مقداری: (۲۷) از آنجا که همچنین می تواند ویژه تابع همزمان و نیز باشد،می توانیم قرار دهیم: با انتقال مبدأ به نقط
هامیلتونی کاهش یافته که در آن انرژی همبسته با حرکت در صفحه است. (۲۵) (۲۶) (۲۸) (۲۹) نوسانگر هماهنگ انرژی‌های ذر باردار در میدان مغناطیسی: طول مغناطیسی: (۳۲) مرکز چند جمله‌ای‌های هرمیت: (۳۰) (۳۱) (۳۳) (۳۴) مختصات مرکز مداری معادلات مکان و سرعت مداری ذره مختصات مرکز مداری کلاسیکی عملگرهای مرکز مداری مکانیک کؤانتومی (۳۷) :رابط عدم قطعیت عملگرهای مرکز مداری برای پتانسیل برداری خاص به صورت و و درمی‌آیند. بنابراین: (۳۵) (۳۶) (۳۸) (۳۹) عملگرشعاع مدار را تعریف می کنیم: شعاع مدار و تکان زاویه‌ای بنابراین هامیلتونی عرضی، رابطه زیر را ارضاء می‌کند: :ویژه‌مقادیر تعریف می‌کنیم : مجموعه سه عملگر
با مکان، تکانه‌ و هامیلتونی یک نوسانگر هماهنگ همریختند. در روابط جابجایی‌شان بنابراین ویژه‌مقادیر (۴۲) برابرند با با و در نتیجه ویژه‌مقادیر مساوی است با (۴۳) (۴۰) (۴۱) (۴۴) تکان زاویه‌ای مداری در جهت میدان مغناطیسی: پتانسیل برداری را به صورت عملگری بر می‌گزینیم. مؤلفه‌های پتانسیل برداری: (۴۶) (۴۷) (۴۸) ضریب تبهگنی یک تراز انرژی: (۴۵) اثر آهارونوف- بوهم برای فرض می کنیم جواب معادل شرودینگر باشد.

توجه: متن بالا فقط قسمت کوچکی از محتوای فایل پاورپوینت بوده و بدون ظاهر گرافیکی می باشد و پس از دانلود، فایل کامل آنرا با تمامی اسلایدهای آن دریافت می کنید.